1. 引言
广义逆这个概念最早由Fredholm在1903年研究积分算子时提出。1904年,Hilbert在讨论广义格林函数时含蓄地提出微分算子广义逆,随后引起很多不同领域的学者研究。1920年,Moore在美国数学学会会刊发表了任意矩阵的广义逆,但由于形式抽象人们难以理解和应用,导致研究广义逆的热度降低,在接下来的30年里都没有较大发现。
直到1955年Penrose在 [1] 中给出了众所周知的Moore-Penrose逆的经典刻画:令
,则存在唯一的矩阵
满足下面四个方程
(1)
; (2)
; (3)
; (4)
记
,称为矩阵A的Moore-Penrose逆,这个刻画使得广义逆在计量学、最优化理论、系统论及数理统计等领域得到了广泛的应用,从而很大程度促进了其发展。
本文的闵氏空间最早由Minkowski在1907年提出,它是由一个比较特殊的时间维和三个空间维组成的。它与传统的四维空间最大的差别在于,闵氏空间中有一维为“类空间”(具有一些光学性质),而这一维从数学角度保证了四维时空的间隔是不变的。形式上,闵氏空间是一个非退化并对称双线性的四维实向量空间,可以用对称双线形式表示为
,它也可以记作
。闵氏空间中的度量矩阵是
。
1996年,Renardy在研究极光偏振现象时在 [2] 中给出了闵氏空间中矩阵奇异值分解的充要条件:
(1)
的奇异值为非负的实数;(2)
可对角化;(3)
与A的零空间相同。
2000年,印度学者Meenakshi在文 [3] 中引入了复矩阵广义逆在闵氏空间中的概念,并且得到了闵氏空间中的广义逆(本文简称闵氏逆)存在的充要条件。后面2016年Al-Zhour和Kılıçman在文 [4] 、 [5] 中给出了加权闵氏逆,还构建了一些加权闵氏逆的性质,并得到了一些复数域上加权Moore-Penrose逆经典的性质在闵氏空间中并不成立的例子。2019年王宏兴在文献 [6] 中给出了闵氏空间中的m-core逆,并且研究了其性质、表征、偏序及应用。2021年王宏兴在文献 [7] 中定义了闵氏空间中的m-core-EP逆,研究了其的性质和一些充要条件,并且给出了一些矩阵的m-core-EP分解,以及应用其分解给出了m-core-EP序和它的一些性质。
但闵氏逆本身的研究,只有2002年Meenakshi和Krishnaswamy在 [8] 中讨论了闵氏空间值域对称矩阵求和性质,以及2006年在 [9] 中研究了闵氏空间中的分块矩阵的广义逆及相关性质。本文主要基于文 [3] 的理论和广义逆理论,总结出了闵氏逆的相关性质,并给出了几种等价表示闵氏逆的方法,如有名的Bjerhammar定理及Zlobec公式等在闵氏空间中的形式,这些刻画闵氏逆的特征可以提供计算闵氏逆的一些途径,也可以为后续读者的研究提供一些方法上的思路。
2. 预备知识
下面给出广义逆矩阵的一些基本符号、概念及引理。
2.1. 专用符号注释表
为了方便读者阅读,我们定义本文的符号如下:
复矩阵的集合
秩为r的
复矩阵的集合
矩阵A的逆矩阵
矩阵A的共轭转置
矩阵A的秩
矩阵A的值域
矩阵A的核
n阶单位阵
闵氏空间中矩阵A的共轭转置
矩阵A的Moore-Penrose逆
矩阵A的闵氏逆
G 闵氏空间中的度量矩阵
2.2. 基本概念和引理
闵氏空间是一个n维复向量空间,本文用
(在
中带有闵氏内积
,其中
为通常酉内积来表示),度量矩阵
。显然我们有
和
。
本文研究的是
,我们将
记作矩阵A的闵氏伴随(也叫闵氏共轭转置),定义
,其中
是m阶闵氏空间中的度量矩阵,
是n阶闵氏空间中的度量矩阵,
是矩阵A的共轭转置。还有若
称A是
对称的,若
则称为A在闵氏空间中正交。
引理2.2.1 [3] 在闵氏空间中,令
,则称唯一的矩阵
为矩阵A的闵氏逆,当且仅当X满足以下四个条件(也记作
):
(1)
, (2)
, (
)
, (
)
,
我们记
。
注当矩阵X满足(1)和(
)时,我们称X为矩阵A的
-逆,记为:
,特别地我们把矩阵A的
-逆记作
。
引理2.2.2 [3] 在闵氏空间中,令
,则
存在且唯一当且仅当
。
引理2.2.3 ( [10] , p. 128)令
,
,则
当且仅当
。
引理2.2.4 ( [10] , p. 133)令
,
,
,
,则有:
(a)
当且仅当
;
(b)
,
当且仅当
。
3. 主要结论
3.1. 闵氏空间中广义逆的性质
下列性质均在闵氏空间中,且要满足
存在且唯一,即
。这些性质的证明有的已经在其他文章中提及过,有的证明并不困难。
定理3.1 对任意
,闵氏逆
具有下列性质:
(1)
;
(2)
;
(3)
;
(4)
特别地,如果A是满秩矩阵,
当且仅当
,
。
当且仅当
,
;
(5)
,其中
,
;
(6)
;
(7)
;
(8)
;
(9)
;
(10)
;
(11)
,这里
分别为
阶的酉矩阵。
注 显然
的诸多性质
已经不再具备。比如特殊的情况当A为方阵时,一般的说有:
(1)
(2)
(3) 当
,
时,则
(4) A和
的所有特征值(除零特征值),并不是互为倒数的。
3.2. 闵氏空间中广义逆的特征
下面定理的证明过程中所使用的符号均假设
,
,其中
是m阶闵氏空间中的度量矩阵,
是n阶闵氏空间中的度量矩阵,
是矩阵A的共轭转置。
文献 [3] 中Meenakshi通过满秩矩阵的分解定理得到了闵氏逆的一种表示形式,本文在这里罗列出来。
众所周知的列满秩矩阵分解,若
,
则存在列满秩矩阵
和列满秩矩阵
使得
。在闵氏空间也有:
定理3.2.1令
,
有满秩分解
,若
存在,则有
。
下面给出本文主要的几个主要定理。
定理3.2.2是著名的Bjerhammar定理在闵氏空间的形式,它相对引理2.2.1来说,就是用了另一种不同的等价形式刻画了闵氏逆的后面3个条件。
定理3.2.2令
,
,则
当且仅当存在
,
满足条件
,
,
且
是
对称的。
证明 (
)由
可得
,
再由
得
则
,故
,根据条件
和引理2.2.3
得
,下验证
(
)
(
)
综合得
即有
成立。
(
)当
时,
令
是
对称的,有
且有
,通过左乘
得
成立。
同理当
时,
令
是
对称的,有
且有
,通过右乘
得
成立。□
定理3.3.3是Zlobec公式在闵氏空间中的形式,它告诉了我们,对于一类满足特殊条件的矩阵,计算其的闵氏逆可以通过这种更简便的方式,我们也给出一个算例加以验证。
定理3.3.3令
,若
,且矩阵
和
是
对称的,则
。
证明 由引理2.2.4可得
等价于
,
下验证是否还有
成立。
由
和
是
对称的,可以得到:
和
从而有,
(
)
(
)
综合得
即有
成立。 □
例1 设
。
计算得
,
.
满足
,且有
,
,
即满足矩阵
和
是
对称的,从而由定理3.3.3可得闵氏逆
代入验证符合引理2.2.1的定义。
为了方便后续定理的证明,下面先给出了一个关于闵氏伴随的引理。
引理3.3.4 令
,
则:
(a)
当且仅当
;
(b)
当且仅当
;
(c)
当且仅当
,
。
证明 (a) (
)
(
)由
我们等式两边同时取闵氏空间中的共轭转置,有:
再右乘X得
,
再由
同时左乘
得
代入上式可得
。
同理,(b) (
)
(
) 由
我们等式两边同时取闵氏空间中的共轭转置,有:
左乘X得
,
再由
同时右乘
得
代入上式有
。
综合(a)和(b)可得(c)成立。 □
由上述引理3.3.4容易得到下面的定理3.3.5,它也是闵氏逆的一种刻画。
定理3.3.5令
,
则,
(a)
当且仅当
且
;
(b)
当且仅当
且
。
证明(a)由引理3.3.4可知
等价于
,且
等价于
从而可得
当且仅当
且
。
同理,(b)也由引理3.3.4可知
等价于
,且
等价于
从而可得
当且仅当
且
。 □
下面本文研究了闵氏逆的极大类表示问题,首先通过上面的性质定理快速代入验证即可得到的以下集合的表示,令
,我们有:
;
;
定理3.3.6给出了
也就是
的表示式。其揭露了
、
与
之间的关系。
定理3.3.6令
,对任意
、
,若
存在,则有
证明我们记
,我们可以直接代入验证
有:
(1)
(2)
(
)
(
)
综合即证得
,故
□
基金项目
国家自然科学基金(批准号:11861037)。
NOTES
*通讯作者。